法求解；（2）将坐标系固结在导流片上一起运动，用相对速度求解。
答：F?3.73kN，F??0.93kN
解：（1）建立包围入流和两股出流的控制体，及入流方向为x轴的坐标系。由于射
流处于大气压环境中，沿流线速度不变 V1 = V2 = V 。由连续性方程及对称性 h1 = h2 = 0.5h。
设作用力沿x轴方向（由对称性，垂直方向合力为零），由x方向的动量方程 2ρV（0.5h）(-V )cos30°-ρVhV= -F
F =ρV 2h (1+cos30°) = (10 3 kg/m3) (10 m/s)2 (0.02 m) (1+0.866) =3.73 kN
(2) 在匀速运动控制体动量方程中Vr = V-U = (10 m/s) - (5 m/s) = 5m/s F =ρVrh (1 + cos30°) = (3.73 kN) (5/10)2 = 0.93 kN
2BP4.4.8 空气均流对一二维圆柱作定常绕流，在圆柱后部形成正弦函数速度分布，如图所
示。已知均流速度为U = 30 m/s， 圆柱直径d = 2 cm，速度分布式为
u?Usin(?|y|4d（?2d?y?2d）。试求作用在单位宽度圆柱上的力F（空气)，
密度ρ=1.2 kg/m3）。
提示：取入口（AB），出口（CD）截面和边线包围的控制体ABCD，由于出入口流量
?不相等，有一部分流量从两侧流出。先用连续性方程求侧面流量2mAD，再用动
量方程（三面流出，一面流入）求作用力。
答：F＝11.8N
解：取图示矩形ABCD为控制体CV和坐标系oxy。 （1）由连续性方程（单位宽度上）
??mout???min
??mout??????mAD?mDC?mBC?mDC?2mAD
?m?udy?2?U?sin(DC?2?002d2d?y4d8)dy
??2?U
4d?cos(?y4d2d)0???Ud??min??mAB?4?Ud
??? 2mAD?mAB?mDC?4?Ud??Ud?(4?)?Ud
??88 （2）由x方向动量方程（单位宽度上）
2?2??u2dy?2mADU??U4d??F02dF?4?Ud?2??U2sin2(022d?y
4d?84d1?y1?y2d??U2d?2?U2[?sin()]0 ??24d42d88?8??U2d??U2d??(?2)?U2d??4??(0.546)(1.2kg/m3)(30m/s)2(0.02m)(1m)?11.8N8)dy?(4?)?U2dBP4.4.9 空气均流以速度U = 1 m/s深入半径为R = 1.5 cm的圆管，深入到离出入口距
离为l时，形成抛物线形速度分布u = um (1- r 2 / R 2 )。若测得入口与l 截面上的压强差为p1 - p2 = 2 N/m2 ，试求管壁对空气的摩擦阻力F（空气密度ρ=1.23kg/m3）。
提示：取①、②截面及管壁所围的控制体及坐标系x r， 动量方程中的合外力包括F和压强合力。
答：F =1.13×10-3N
解：取包围截面①和②及管壁的控制体CV，及坐标系xr 。设管壁对空气的摩擦阻
力F沿-x方向，
由x方向动量方程
?R0?(u2?U2)2?rdr?(p1?p2)?R2?F
r22F?(p1?p2)?R?2??u?(1?2)rdr??U2?R20RRr3r5222?(p1?p2??U)?R?2??um?(r?22?4)dr0RR22mR
2r4r6222r?(p1?p2??U)?R?8??U(?2?4)22R6R0R
?(p1?p2??U2)?R2?8??U212R?(p1?p2?0.33?U2)?R26?[2N/m2?0.33(1.23kg/m3)(1m/s)2]?(0.015m)2?1.13?10-3N (计算中用到um= 2U )
BP4.5.1 一股薄的平面射流射向倾斜角为θ=30°的平壁，如图所示。设射流的速度为V =
50 m/s，厚度h = 2 cm，不计重力和粘性力影响，试求（1）在平壁上的分流厚度h1, h2; (2)平壁所受的水流冲击力F及作用点D的位置e，并讨论θ角对二者的影响。
提示：可采用如下步骤（1）建立包含射流（一个入射流，二个出射流）的控制体及坐
标系；（2）用伯努利方程确定出口速度，用连续性方程和动量方程求分流厚度和冲击力；（3）用动量矩方程求作用点位置；两股出流的平均动量矢量位于射流厚度中点，动量和外力均对O点取矩；（4）在动量和动量矩方程中均应注意合外力和合外力矩的方向（正负号）。
答：h1= 1.866cm，h2 =0.134cm，F= 25kN，e = 1.732 cm
解：（1）由伯努利方程，截面1和截面2均为大气压强，流速与入射流相同V1=V2=V。 取包围三支射流的控制体CV，沿平板流向截面1的方向为x轴，y轴背离
平板。
由多个出入口连续性方程
V1h1+V2h = V h h1
+
h2 = h
(1)
不计粘性力，水流冲击力沿 -y方向，如图示；x方向合力为零。
由x方向动量方程
（ρh1V 2 –ρhV 2）-ρhV 2cosθ= 0
h1-h2 = hcosθ (2)
由（1），（2）式可得
1?cos?1?cos30?h1?h?(2cm)?1.866cm22 ?1-cos?1-cos30h2?h?(2cm)?0.134cm22 （2）由y方向动量方程
0 -（-ρhV 2sinθ）= F
F??hV2sin??(103kg/m3)(0.02m)(50m/s)2sin30??2.5?104N
由对O点的动量矩方程
?cs?(r?v)(v?n)dA??M0
设合力作用点离O点的距离为e, 在三支射流中平均动量矢量取在截面中
心线上，动量矩与力矩以逆时针方向为正
??h1V211h1??h2V2h2??Fe??(?hV2sin?)e 222h12?h2(h1?h2)(h1?h2)h2cosθe???2hsin?2hsin?2hsinθ
h?cot??(1cm)cot30??1.732cm2BP4.5.2 一混流式离心泵如图BE4.5.1所示。入口直径为 d1= 40 cm，出口直径为d2 =
1m，叶轮宽b = 15 cm，叶轮转速n = 6000r/min。设水泵的流量为Q = 2.5
?。 m3/s，试求（1）输入叶轮的转矩Ts；(2) 输入的轴功率Ws
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