第二章 材料在其他静载荷下的力学性能
研究材料在常温静载荷下的力学性能时，除采用单向静拉伸试验方法外，有时还选用压缩、弯曲、扭转等试验方法，目的是：
①很多机件在服役过程中常承受弯矩、扭矩或轴向压力的作用，有必要测定试样在相应承载条件下的力学性能指标，做为设计和选材的依据；（实际中存在）
②不同的加载方式产生不同的应力状态，材料在不同应力状态中表现的力学性能不完全相同，因此，应选用不同应力状态的试验方法。（和单向拉伸应力状态不同）
本章介绍压缩、弯曲、扭转和剪切等试验方法及测定的力学性能指标
§2.1 应力状态柔度因数（软性系数） 一、柔度因数
塑性变形和断裂是金属材料在静载荷下失效的两种主要形式，它们是金属所能承受的应力达到其相应的强度极限而产生的。当金属所受的最大切应力τmax达到屈服强度τs时，产生屈服；当τmax达到切断强度τk时，产生剪切型断裂；当最大正应力σmax达到正断强度Sk时，产生正断型断裂。但同一种金属材料，在一定承载条件下产生何种失效方式，除与自身的强度大小有关以外，还与承载条件下的应力状态有关。不同的应力状态，其最大正应力与最大切应力的相对大小是不一样的。
考虑到三向应力状态下另外两向应力的贡献，因此材料的最大正应力的计算采用第二强度理论给出：
即：不再采用σmax＝σ1 而采用（第二强度理论）：
Smax??1????2??3?
称为最大当量正应力
最大切应力由第三强度理论给出：
????max?13
2
1
一般将最大切应力与最大当量正应力的比值定义为应力状态柔度因数（软性系数）α ???maxSmax??1??3 2??????????23??1主应力 软性系数α σ3 σ (8/9)σ 0 －σ －σ －σ －2σ 0 0.1 0.5 0.8 1.0 2.0 ∞ 不同加载方式下的软性系数α值（ν＝0.25） 加载方式 σ1 三向等拉伸 三向不等拉伸 单向拉伸 扭转 二向等压缩 单向压缩 三向压缩 σ σ σ σ 0 0 －σ σ2 σ (8/9)σ 0 0 －σ 0 －2σ 二、弗里德曼图与材料的韧脆转变 弗里德曼考虑了材料在不同状态下的极限条件与失效形式，用图解的方法把它们的关系做了概括，即力学状态图。 ?max侧压单向压缩??2??2扭转??0.8单向拉伸?k??0.5?s三向不等拉伸??0.5SkSmax 从图中可以看出： ①三向不等拉伸（α<0.5）时，随着应力的不断加大，直到与Sk线相交，即发生正断，它与τs线不相交，故无宏
2
观塑性变形，属正断型脆性断裂；
②单向拉伸（α＝0.5）时，先与τs线相交，发生塑性变形（屈服），然后与Sk线相交，发生正断，属正断型的韧性断裂；
③扭转（α＝0.8）时，先与τs线相交，发生塑性变形（屈服），然后与τk线相交，发生切断，属于切断型的韧性断裂。
即：相同的材料在不同应力状态下表现出不同的断裂模式，也可称为在不同应力状态条件下的韧脆转变。（材料在其他外界因素下也会发生韧脆转变，因涉及到具体的试验测试手段，因此后面讲。） §2.2 材料在轴向压缩载荷下的力学行为（单向压缩试验） 一、试样型式
常用的压缩试样为圆柱体（也可采用立方体或棱柱体），为防止压缩时试件失稳，试件的高度与直径之比h0/d0=1.5~2.0，同时h0/d0越大，抗压强度越低，因此对于几何形状的试件，需要保证h0/d0为定值。（GB7314-87） 二、试验过程
①为保证两端面的自由变形，试件的两端面必须光滑平整（涂润滑油、石墨）；或者将试样的端面加工成圆锥凹面，使锥面的倾角等于摩擦角，即tanα＝f，f为摩擦因数，也要将压头改成相应的锥体；
②压缩可以看作是反向拉伸，因此，拉伸试验中所定义的各个力学性能指标和相应的计算公式，在压缩试验中基本可以应用；
1－高塑性材料；2－低塑性材料
1－拉伸；2－压缩
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抗压强度：?bc?Pbc A0h0?hk?100% h0Ak?A0?100% A0相对压缩率：eck?相对断面扩张率：?ck?（如果在试验时材料发生明显的屈服现象，还可测定压缩屈服点σsc）
（上图中的曲线2是低塑性材料的压缩曲线，在轴向压缩时，低塑性材料发生由剪应力引起的剪切时的断裂，断口表面与压力轴线呈45o角，如灰铸铁；而脆性材料断口表面和压力轴线平行，如陶瓷材料）
③但两者存在差别，如压缩时试件不是伸长而是缩短，横截面不是缩小而是涨大，另外，塑性材料压缩时不发生变形而不断裂，压缩曲线一直上升，因此，塑性材料很少做压缩试验。 三、特点及应用
单向压缩试验的应力状态柔性系数α＝2.0（ν＝0.25时），比其他应力状态都软，因此主要用于拉伸时呈脆性的材料的力学性能测试（例如铸铁、陶瓷、轴承合金、水泥和砖石），且能显示出一定的塑性变形行为。 §2.3 材料在扭矩作用下的力学行为 一、应力应变分析
υ：扭转角 （相对扭转角）
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