DH4618弦振动共振波形及波的传播速度测量(0703)

弦振动实验 传统的教学实验多采用音叉计来研究弦的振动与外界条件的关系。采用柔性或半柔性的弦线，能用眼睛观察到弦线的振动情况，一般听不到与振动对应的声音。

本实验在传统的弦振动实验的基础上增加了实验内容，由于采用了钢质弦线，所以能够听到振动产生的声音，从而可研究振动与声音的关系；不仅能做标准的弦振动实验，还能配合示波器进行驻波波形的观察和研究，因为在很多情况下，驻波波形并不是理想的正弦波，直接用眼睛观察是无法分辨的。结合示波器，更可深入研究弦线的非线性振动以及混沌现象。 【实验目的】

1、了解波在弦上的传播及弦波形成的条件。

2、测量拉紧弦不同弦长的共振频率。 3、测量弦线的线密度。

4、测量弦振动时波的传播速度。 【实验原理】

张紧的弦线4在驱动器3产生的交变磁场中受力。移动劈尖6改变弦长或改变驱动频率，当弦长是驻波半波长的整倍数时，弦线上便会形成驻波。仔细调整，可使弦线形成明显的驻波。此时我们认为驱动器所在处对应的弦为振源，振动向两边传播，在劈尖6处反射后又沿各自相反的方向传播，最终形成稳定的驻波。

图 1

为了研究问题的方便，当弦线上最终形成稳定的驻波时，我们可以认为波动是从左端劈尖发出的，沿弦线朝右端劈尖方向传播，称为入射波，再由右端劈尖端反射沿弦线朝左端劈尖传播，称为反射波。入射波与反射波在同一条弦线上沿相反方向传播时将相互干涉，在适当的条件下，弦线上就会形成驻波。这时，弦线上的波被分成几段形成波节和波腹。如图1所示。

设图中的两列波是沿X轴相向方向传播的振幅相等、频率相同、振动方向一致的简谐波。向右传播的用细实线表示，向左传播的用细虚线表示，当传至弦线上相应点时，相位差为恒定时，它们就合成驻波用粗实线表示。由图1可见，两个波腹或波节间的距离都是等于半个波长，这可从波动方程推导出来。

下面用简谐波表达式对驻波进行定量描述。设沿X轴正方向传播的波为入射波，沿X轴负方向传播的波为反射波，取它们振动相位始终相同的点作坐标原点 “O”，且在X＝0处，振动质点向上达最大位移时开始计时，则它们的波动方程分别为：

Y1＝Acos2?(ft－x/ ?) Y2＝Acos2?(ft＋x/ ?)

式中A为简谐波的振幅，f为频率，?为波长，X为弦线上质点的坐标位置。两波叠加后的合成波为驻波，其方程为：

Y1＋Y2＝2Acos2?（x/ ?）cos2?ft ······ ① 由此可见，入射波与反射波合成后，弦上各点都在以同一频率作简谐振动，它们的振幅为｜2Acos2?(x / ?) |，只与质点的位置X有关，与时间无关。

由于波节处振幅为零，即｜cos2?(x / ?) |＝0

2?x / ?＝(2k+1) ? / 2 ( k=0.1. 2. 3. ······) 可得波节的位置为：

X＝（2K＋1）? /4 ······ ② 而相邻两波节之间的距离为：

XK＋1－XK ＝[2（K＋1）＋1] ?/4－（2K＋1）? / 4）＝? / 2 ······③ 又因为波腹处的质点振幅为最大，即｜cos2?(X / ?) | =1

2?X / ? ＝K? ( K=0. 1. 2. 3. ······) 可得波腹的位置为：

X＝K? / 2＝ 2k? / 4 ······ ④ 这样相邻的波腹间的距离也是半个波长。因此，在驻波实验中，只要测得相邻两波节（或相邻两波腹）间的距离，就能确定该波的波长。

在本实验中，由于弦的两端是固定的，故两端点为波节，所以，只有当均匀弦线的两个固定端之间的距离（弦长）L等于半波长的整数倍时，才能形成驻波，其数学表达式为：

１

L＝n? / 2 ( n=1. 2. 3. ···)

由此可得沿弦线传播的横波波长为：

?＝2L / n ······⑤ 式中n为弦线上驻波的段数，即半波数，L为弦长。 根据波动理论，弦线横波的传播速度为：

V＝(T/ρ)1/2 ······⑥ T??V2即：

式中T为弦线中张力，ρ为弦线单位长度的质量，即线密度。

根据波速、频率与波长的普遍关系式V＝f ?，和⑤式可得横波波速为：

V＝2Lf/n ······⑦ 如果已知张力和频率f，则由⑥⑦式可得线密度为：

ρ=T(n/2Lf)2 ( n=1. 2. 3. ······) ······⑧ 如果已知线密度和频率f，则由⑧式可得张力为：

T=ρ(2Lf/n) 2 ( n=1. 2. 3. ······) ······⑨ 如果已知线密度和张力，则由⑧式可得频率f为：

Tn f ? ? ······⑩

?2L 以上的分析是根据经典物理学得到的，实际的弦振动的情况是复杂的。我们在实验中可以看到，接收波形很多时候并不是正弦波，或者带有变形，或者没有规律振动，或者带有不稳定性振动，这就要求我们引入更新的非线性科学的分析方法。可以参见有关的资料，例如参考文献１。 【实验仪器】

1、DH4618型弦振动研究实验仪 2、双踪示波器

实验仪器由测试架和信号源组成，测试架的结构如图2所示。

126345679108Y1Y21Kg２

图 2

1—调节螺杆 2—圆柱螺母 3—驱动传感器 4—弦线 5—接收传感器 6—支撑板 7—张力杆 8—砝码 9—信号源 10—示波器

【实验内容】

一、实验前准备

1、选择一条弦，将弦的带有铜圆柱的一端固定在张力杆的U型槽中，把带孔的一端套到调整螺杆上圆柱螺母上。

2、把两块劈尖（支撑板）放在弦下相距为L的两点上（它们决定弦的长度），注意窄的一端朝标尺，弯脚朝外，如图２；放置好驱动线圈和接收线圈，按图２连接好导线。

3、挂上质量可选砝码到张力杆上，然后旋动调节螺杆，使张力杆水平（这样才能从挂的物块质量精确地确定弦的张力），见图３。因为杠杆的原理，通过在不同位置悬挂质量已知的物块，从而获得成比例的、已知的张力，该比例是由杠杆的尺寸决定的。如图3（a），挂质量为“M”的重物在张力杆的挂钩槽3处，弦的拉紧度等于3M；如图3（b），挂质量为“M”的重物在张力杆的挂钩槽4处，弦紧度为4M，……。

注意：由于张力不同，弦线的伸长也不同，故需重新调节张力杆的水平。

（a）张力3M （b）张力4M

图 3 张力大小的示意

二、实验内容

1、张力、线密度和弦长一定，改变驱动频率，观察驻波现象和驻波波形，测量共振频率。

1) 放置两个劈尖至合适的间距，例如60cm，装上一条弦。在张力杠杆上挂上一定质量的砝码（注意，总质量还应加上挂钩的质量），旋动调节螺杆，使张力杠杆处于水平状态，把驱动线圈放在离劈尖大约5~10cm处，把接收线圈放在弦的中心位置。提示：为了避免接收传感器和驱动传感器之间的电磁干扰，在实验过程中要保证两者之间的距离至少有10cm。

2) 驱动信号的频率调至最小，合适调节信号幅度，同时调节示波器的通

３

道增益为10mV/格。

3) 慢慢升高驱动信号的频率，观察示波器接收到的波形的改变。注意：频率调节过程不能太快，因为弦线形成驻波需要一定的能量积累时间，太快则来不及形成驻波。如果不能观察到波形，则调大信号源的输出幅度；如果弦线的振幅太大，造成弦线敲击传感器，则应减小信号源输出幅度；适当调节示波器的通道增益，以观察到合适的波形大小。一般一个波腹时，信号源输出为2～3V(峰-峰值)，即可观察到明显的驻波波形，同时观察弦线，应当有明显的振幅。当弦的振动幅度最大时，示波器接收到的波形振幅最大，这时的频率就是共振频率。

4) 记下这个共振频率，以及线密度、弦长和张力，弦线的波腹波节的位置和个数等参数。如果弦线只有一个波腹，这时的共振频率为最低，波节就是弦线的两个固定端（两个劈尖处）。

5) 再增加输出频率，连续找出几个共振频率（3~5个）并记录。注意，接收线圈如果位于波节处，则示波器上无法测量到波形，所以驱动线圈和接收线圈此时应适当移动位置，以观察到最大的波形幅度。当驻波的频率较高，弦线上形成几个波腹、波节时，弦线的振幅会较小，眼睛不易观察到。这时把接收线圈移向右边劈尖，再逐步向左移动，同时观察示波器（注意波形是如何变化的），找出并记下波腹和波节的个数，及每个波腹和波节的位置。

2、张力和线密度一定，改变弦长，测量共振频率。 1) 选择一根弦线和合适的张力，放置两个劈尖至一定的间距，例如60cm，调节驱动频率，使弦线产生稳定的驻波。

2) 记录相关的线密度，弦长，张力，波腹数等参数。

3) 移动劈尖至不同的位置改变弦长，调节驱动频率，使弦线产生稳定的驻波。记录相关的参数。

3、弦长和线密度一定，改变张力，测量共振频率和横波在弦上的传播速度。

1) 放置两个劈尖至合适的间距，例如60cm，选择一定的张力，改变驱动频率，使弦线产生稳定的驻波。

2) 记录相关的线密度，弦长，张力等参数。

3) 改变砝码的质量和挂钩的位置，调节驱动频率，使弦线产生稳定的驻波。记录相关的参数。

【数据处理】

1、张力和弦长一定，测量弦线的共振频率和横波的传播速度。 根据公式10求得的共振频率计算值，与实验得到的共振频率相比较，分析这两者存在差异的原因。

４

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